Phase de fermeture

La phase de fermeture de est une quantité observable dans l'interférométrie astronomique de formation image, qui a permis l'utilisation de l'interférométrie de avec les lignes de base très longues . Elle forme la base de l'approche du l'Individu-Calibrage à la formation image interférométrique. La chose observable qui est habituellement employée dans la plupart de " ; phase" de fermeture ; les observations est réellement la quantité complexe appelée le produit triple de (ou le bispectrum de ). La phase de fermeture est la phase de cette quantité complexe, mais le " d'expression ; phase" de fermeture ; encore est généralement employé que le " plus précis d'expression ; product" triple ;.

Le Roger Jennison a développé cette technique originale pour obtenir des informations sur des phases de visibilité dans un interféromètre quand les erreurs de retard sont présentes. Bien que ses mesures initiales de laboratoire de phase de fermeture aient été faites aux longueurs d'onde optiques, il a prévu un plus grand potentiel pour sa technique dans l'interférométrie de radio de . Dans le 1958 il a démontré son efficacité avec un interféromètre par radio, mais il est seulement devenu employé couramment pour la longue interférométrie de radio de ligne de base dans le 1974 . Trois antennes au minimum sont exigés. Cette méthode a été employée pour les premières mesures du VLBI , et une forme modifiée de cette approche (" ; Individu-Calibration" ;) est encore employé aujourd'hui. Le " ; fermeture-phase" ; ou " ; individu-calibration" ; des méthodes sont également employées pour éliminer les effets du voyant astronomique dans des observations optiques et infrarouges using les interféromètres astronomiques

Définition

Trois antennes au minimum sont exigés pour des mesures de phase de fermeture. Dans le cas le plus simple, avec trois antennes dans une ligne séparée par le a₁ de distances et le a₂ montré dans le diagramme à la droite. Les signaux par radio reçus sont enregistrés sur les bandes magnétiques et envoyés à un laboratoire comme décrit dans l'article sur l'interférométrie très longue de ligne de base de . Les lignes de base efficaces pour un $\ theta$ seront 1} =a_ de $x_ {{1} cos (\ thêta)$ , =a_ de $x_ {2} {2} cos (\ thêta)$ et $x_ {3} = (a_ {1} +a_ {2}) cos (\ thêta)$ . Les phases de la visibilité complexe de la radiosource correspondant au x₁ de lignes de base, au x₂ et au x₃ j'appellerai le $\ phi_ {1}$ , le $\ phi_ {2}$ et $\ phi_ {3}$ respectivement. La phase des franges d'interférence sur chaque ligne de base contiendra des erreurs résultant du e_B et du e_C dans les phases de signal. Les phases mesurées pour le x₁ de lignes de base, le x₂ et le x₃ , ont dénoté le $\ psi_ {1}$ , $\ psi_ {2}$ et le $\ psi_ {3}$ , seront :

1} = de $\ psi_ {\ phi_ {1} +e_ {B} - e_ {C}$

$\ psi_ {2} = \ e_ du phi_ {2} - {B}$

$\ psi_ {3} = \ e_ du phi_ {3} - {C}$

Jennison a défini son observable O (maintenant appelé la phase de fermeture de ) pour les trois antennes comme :

= de $O \ psi_ {1} + \ 2} - de psi_ {\ psi_ {3}$

Comme l'annulation de limites d'erreur :

= de $O \ phi_ {1} + \ 2} - de phi_ {\ phi_ {3}$

La phase de fermeture est inchangée par des erreurs de phase aux antennes l'unes des. En raison de cette propriété, elle est employée couramment pour la formation image de synthèse d'ouverture de dans l'interférométrie astronomique . Dans la plupart des vraies observations, les visibilités complexes sont réellement multipliées ensemble pour former le produit triple de au lieu d'additionner simplement les phases de visibilité. La phase du produit triple est la phase de fermeture.

Random links: