Méson

Dans la physique de particules de , un méson est un boson fortement de interaction du , c., c'est un Hadron avec la rotation intégrale . Dans le modèle standard , les mésons sont les particules (non-élémentaires) composées composées de chiffre pair des Quarks et les antiquarks tout de les mésons connus sont censés pour se composer d'une paire de quark-antiquark - les soi-disant quarks de valence de - plus un " ; sea" ; des paires virtuelles de quark-antiquark et des recherches virtuelles des Gluons des mésons exotiques qui ont différent les constituants sont continus. Les quarks de valence de peuvent exister dans une superposition des états de la saveur ; par exemple, le méson pi neutre n'est ni une paire d'up-antiup ni une paire de down-antidown, mais une superposition égale de tous les deux. Les mésons pseudoscalaires (rotation 0) de ont la plus basse énergie de repos, où le quark et l'antiquark ont vis-à-vis de la rotation, et puis les mésons de vecteur (rotation 1), où le quark et l'antiquark ont la rotation parallèle. Tous les deux viennent dans des versions de haut-énergie où la rotation est augmentée par le moment angulaire orbital. Tous les mésons sont instables.

Des mésons ont été à l'origine prévus comme porteurs de la force qui lie les protons et les neutrons ensemble. Une fois d'abord découvert, le Muon a été identifié avec cette famille de sa masse semblable et a été appelé " ; meson" de la MU ; , toutefois il n'a pas montré une attraction forte à la matière nucléaire et est réellement un lepton . Le méson pi était le premier méson vrai à découvrir. (L'image courante des forces intranucléaires est tout à fait compliquée ; voir le hadrodynamics de Quantum de pour un examen des théories modernes dans lesquelles des interactions nucléon-nucléon sont atténuées par échange de méson.)

En le 1949 Hideki Yukawa a été attribué le prix Nobel dans la physique pour prévoir l'existence du méson. Il l'a à l'origine appelé « méson », mais a été corrigé par le Werner Heisenberg (dont le père était un professeur dans le Grec à l'université de Munich), qui a précisé qu'il n'y a aucun « TR » dans le mot grec « mesos ».

Nomination des mésons

Le nom d'un méson est conçu de sorte que ses propriétés principales puissent être impliquées. Réciproquement, donné les propriétés d'un méson, son nom est clairement déterminé. Les conventions de nomination tombent dans deux catégories basées sur la saveur , les mésons fades et les mésons assaisonnés.

Mésons fades

Les mésons fades sont des mésons dont les nombres de quantum de saveur sont tous égale à zéro. Ceci signifie que ces quarks sont des états de Quarkonium (paires de quark-antiquark de la même saveur) ou une superposition linéaire de tels états.

Le nom d'un méson fade est déterminé par son total S de la rotation et orbital L du moment angulaire total. Pendant qu'un méson se compose de deux quarks avec le s = 1/2, toute la rotation peut seulement être le S = 1 (des rotations de parallèle) ou le S = 0 (des rotations antiparallèles). Le orbital L de nombre de quantum est dû à la révolution d'un quark autour de l'autre. Les moments angulaires habituellement plus haut orbitaux traduisent en masse plus élevée pour le méson. Ces deux nombres de quantum déterminent le P de la parité et le C de la parité de charger-conjugaison de du méson : P de = (&minus ; 1)^{L C +1} = (&minus ; 1)^{L + S} En outre, le L et le S s'ajoutent ensemble pour former un J du nombre de quantum de moment angulaire de total , du dont les valeurs s'étendent | L &minus de ; S | au L + S dans l'un-unité fait un pas. Les différentes possibilités sont récapitulées avec l'utilisation du L le J (un code de lettre est employé au lieu de la valeur réelle du L , voient la notation spectroscopique ) et le PC du S +1 du symbole ^{2 de limite de de _{de ^{du J de symbole (ici seulement le signe est employé pour le P et le C ).}}}

Les différentes possibilités et le symbole correspondant de méson sont donnés dans la table suivante : border="

width=" de width=" de width=" de width=" de width=" de width=" de style=" de style=" de style=" de de _{style=" de} de _{style=" de} de _{style=" de} de style=" de align=" de align=" de align=" de style=" de align=" de align=" de align=" de style=" de style=" de align=" de de >

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;	= du J^PC ;	(0, 2…)^{&minus ; +}	(1, 3…)&minus de ^{+ ;}	(1.2…)^{&minus ; &minus ;}	(0, 1…)^{+ +}
Quark composition	^{2 L =&NBSP DU S +1} DU J DE _{DE ; de ^*}	¹ ( S , D …) J	¹ ( P , F …) J	³ ( S , D …) J	³ ( P , F …) J
$u \ barre d \ mbox {,} u \ barre u - d \ barre d \ mbox {,} d \ &dagger de$ ^{de la barre u ;}	de '' je '' = 1	&pi ;	de > align=" de	&rho ;	un
$u \ barre u + d \ barre d \ mbox {,} s \ &Dagger de$ ^{de la barre s ;}	I de = 0	; , &eta de ; '	de > align=" de	$\ phi \, \ !$ , &omega de ;	de >
$c \ barre c$	I de = 0	; _c	c	; ^•	; _c
$b \ barre b$	I de = 0	&eta de de ; _b	h_b	; de ^{de **}	&chi de de ; _b

Notes :

Note de >^* qu'on interdit quelques combinaisons : 0^{&minus ; &minus ;}, &minus 0^{+ ;}, 1^{&minus ; +}, &minus 2^{+ ;}, 3^{&minus ; id=" … ; I" ; >^{&dagger ; triplets de spin isotopique de forme de rangée de First de} : &pi de ; ^{&minus de ;}, &pi de ; ⁰, &pi de ; ⁺ etc.
^{&Dagger ; la rangée de Second de} contient des paires d'éléments : &phi ; est censé être les $s \ état de la barre s$ , et &omega ; un $u \ barre u + d \ état de la barre d$ . sur les autres cas on ne le connaît pas la composition exacte ainsi une perfection est employée pour distinguer l'id=" ; Jpsi" ; >^{&bull ; raisons historiques de For de}, 1³ forme du S ₁ du &psi de ; s'appelle le '' J ''/&psi ;
^{** le symbole d'état de Bottomonium de The de} est un upsilon capital (peut être rendu en tant que dépendre capital de Y de la police/du navigateur) La série normale de tourner-parité de est constituée par ces mésons était le P = (&minus ; 1)^J. De la série normale, S = 1 ainsi PC de = +1 (c. Ceci correspond à certains des états de triplet (les états de triplet apparaissent sur les deux dernières colonnes).

Puisque certains de ces symboles peuvent se rapporter à plus d'une particule, quelques règles supplémentaires sont ajoutées :
Dans cet arrangement, particules avec le P de ^{du J} = 0^{&minus ;} sont connus comme pseudoscalars de , et mésons avec le P de ^{du J} = 1^{&minus ;} s'appellent les vecteurs de . Pour des particules autres que ceux, le J de nombre est ajouté comme subindex : un ₀, un ₁, &chi de ; c 1, etc.
Pour la majeure partie de &psi de ; , &Upsilon de ; et &chi de ; les états de est commun pour inclure l'information spectroscopique : &Upsilon de ; (1S), &Upsilon de ; (2S). Le premier nombre est le nombre de quantum principal , et la lettre est la notation spectroscopique pour le L . La multiplicité est omise puisqu'elle est impliquée par le symbole, et le J apparaît comme subindex si nécessaire : &chi de ; b 2 (1P) de _{de . Si l'information spectroscopique n'est pas disponible, la masse est employée à la place : &Upsilon de ; (9460).
L'arrangement de nomination ne différencie pas entre le " ; pure" ; les états de quark et les états de Gluonium , ainsi des états de gluonium suivent le même arrangement de nomination.
Cependant, mésons exotiques avec le " ; forbidden" ; PC ^{du J de nombres de quantum} = 0^{&minus ; &minus ;}, &minus 0^{+ ;}, 1^{&minus ; +}, &minus 2^{+ ;}, 3^{&minus ; +}… emploierait la même convention que le méson avec des nombres identiques du P de ^{du J , mais ajouter un subindex du J . Un méson avec le spin isotopique 0 et le PC ^{du J} = 1^{&minus ; +} serait &omega dénoté de ; ₁. Quand les nombres de quantum d'une particule sont inconnus, elle est indiquée avec un X suivi de sa masse entre parenthèses.}}

Mésons assaisonnés
Pour les mésons assaisonnés, l'arrangement de nomination est peu un plus simple. Le nom de méson est donné par le plus lourd des deux quarks. De plus moins à massif, l'ordre est : t > b > c > s > d > u . Cependant, le u et le d ne portent aucune saveur, ainsi ils n'influencent pas l'arrangement de nomination. Le t de Quark ne forme jamais des hadrons, mais un symbole pour le t - contenir des mésons est réservé de toute façon. Voir également

Liste de des mésons
Liste de des particules
Modèle de Quark articles
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