Effet de Petit-Parcs
L'effet de Petit-Parcs de a été découvert dans le 1962 dans les expériences avec les cylindres supraconducteurs du vide et à parois minces soumis à un champ magnétique parallèle.
La résistance électrique de tels cylindres montre à un l'oscillation périodique de avec le flux magnétique perçant le cylindre, la période étant e du h /2 de
= 2.07 &minus du e ; 15 Tm2.
L'explication a fourni par peu et les parcs est que l'oscillation de résistance reflète un phénomène plus fondamental, c. oscillation périodique de la température critique (comité technique) de transition supraconductrice de . C'est la température à laquelle l'échantillon devient supraconducteur.
Les effets de LP consiste en variation périodique de la température critique avec le flux magnétique, qui est le produit du champ magnétique (coaxial) et du secteur en coupe du cylindre. Fondamentalement, le comité technique dépend de l'énergie cinétique des électrons supraconducteurs. Plus avec précision, la température critique est une telle température à laquelle les énergies libres des électrons normaux et supraconducteurs sont égales, pour un champ magnétique indiqué. Pour comprendre l'oscillation périodique du comité technique, qui constitue l'effet de LP, on doit comprendre la variation périodique de l'énergie cinétique (KE). Le KE oscille parce que le flux magnétique appliqué augmente l'énergie cinétique tandis que les vortexes supraconducteurs, entrant dans périodiquement le cylindre, compensent l'effet de flux et réduisent le KE. Ainsi, l'oscillation périodique de l'énergie cinétique et l'oscillation périodique relative de la température critique se produisent ensemble.
L'effet de LP est un résultat du comportement collectif de quantum des électrons supraconducteurs. Il reflète le fait général que c'est le Fluxoid plutôt que le flux qui est quantifié dans des supraconducteurs.